Принцип суперпозиции вектора индукции магнитного поля

Часто в задачах источников магнитного поля несколько. Тогда возникает вопрос о суммарном векторе магнитной индукции в интересующей нами точке пространства. В общем, принцип суперпозиции звучит как: суммарный вектор магнитной индукции в точке есть векторная сумма векторов магнитной индукции от каждого из источников или формульно:

\displaystyle {{\vec{B}}_{o}}=\sum\limits_{i}{{{{\vec{B}}}_{i}}} (1)

  • где
    • \displaystyle {{\vec{B}}_{o}} — вектор полной магнитной индукции в точке,
    • \displaystyle \sum\limits_{i}{{{{\vec{B}}}_{i}}} — векторная сумма векторов магнитной индукции от каждого из источников.
Принцип суперпозиции магнитных полей

Рис. 1. Принцип суперпозиции магнитных полей

Пусть даны два магнитных поля, индукция которых в некой точке А равны \displaystyle {{\vec{B}}_{1}} и \displaystyle {{\vec{B}}_{2}} (рис. 1.1). Полный вектор магнитной индукции суммарного поля найдём из (1) как: \displaystyle {{\vec{B}}_{o}}={{\vec{B}}_{1}}+{{\vec{B}}_{2}}. Нахождение суммарного вектора — вопрос математического сложения векторов. Воспользуемся правилом параллелограмма для нахождения суммарного вектора (рис. 1.2). Для нахождения модуля этого вектора чаще всего пользуются или теоремой Пифагора, или теоремами синусов/косинусов. В случае нескольких источников магнитного поля (несколько векторов), для получения общего вектора необходимо их всех векторно сложить (к сожалению, это иногда трудновато, но можно).

Принцип суперпозиции вектора индукции магнитного поля обновлено: Сентябрь 9, 2017 автором: Иван Иванович

Добавить комментарий